理想气体从同一始态出发分别经恒温可逆压缩

甲追上骑车人行了1000×6=6000（米）乙追上骑车人行了800×8=6400（米）骑车人8-6=2（分）行了6400-6000=400（米）骑车人每分钟行400÷2=200（米）三人开始追赶时,骑

这是变形的“牛吃草问题”.自行车速度：（600×14-800×7）÷（14-7）=400米/分钟快中慢车离自行车的距离：（600-400）×14=2800米中车行驶速度：2800/8+400=750米

如果那个乙的速度是每分钟400米的话.丙是375米每分钟..你想想,甲追上那人用了6分钟,每分钟行500米,就是甲跑了500乘6,3000米.那乙花了10分钟,每分钟行400米,就是400乘10,40

3×（24-20）=12千米骑车人的速度：20-12÷（5-3）=14千米/时则骑车人开始的距离：（24-14）×3=30千米丙的速度：30÷6+14=19千米/时

这三辆车分别用10分钟,12分钟,15分钟追上骑车人,现在知道快车每小时行40千米,中车每小时行35千米,设骑车人速度为x千米每小时,开始距离为S千米,慢车速度为y千米每小时所以S=10(40-x)/

6分钟=1/10时10分钟=1/6时12分钟=1/5时24*1/10=2.4千米20*1/6=10/3千米10/3-2.4=14/15千米14/15/（1/6-1/10）=14千米/时14*1/10=

6分=1/10时10分=1/6时12分=1/5时6分钟是,快车比中车多行：（24-20）×1/10=0.4千米,这也是6分钟后,中车和骑车人之间的距离.中车比骑车人速度快：0.4÷（1/6-1/10）

6分=1/10时10分=1/6时12分=1/5时6分钟是,快车比中车多行：（24-20）×1/10=0.4千米,这也是6分钟后,中车和骑车人之间的距离.中车比骑车人速度快：0.4÷（1/6-1/10）

甲乙两车从同一地点出发,沿着同一公路追赶前面的一个骑车人.甲乙两车分别用10分钟、6分钟追上骑车人.已知甲车速度是24千米/小时,乙车速度是30千米/小时,问两车出发时相距多少千米假设相距X千米,分钟

19千米设骑车人时速为x,则6*(24-x)=10*(20-x),解得x=14,距离骑车人60千米,60/12+14=19

1ΔE=0,完成循环,系统状态恢复如初,内能做为状态函数也同样恢复如初.　　2顺时针循环是外界热变功（系统从外界吸热并将其转变为功输出系统）的过程,是热机循环.　　3B-C体积不变,没有功,而内能降,

恒温过程终态压力更大,因为绝热线比等温线陡.定性的解释：等温膨胀和绝热膨胀都会对外做功,但等温膨胀对外做功的同时还会从外界吸热,故其压强减小得慢一点.定量解释见附件

定量证明的具体算了.下面做定性分析.画P-V图,等压是一条直线,等温是双曲线,绝热是曲线,比等温陡.在图上看,等压在上,等温在中,绝热在下.曲线下围得面积就是它们对外界做的功.面积最大的等压,等温居中

要说明什么?

可逆过程的功W1>W2=不可逆过程的功.假设等温过程初态记做S1,末态是S2.对于可逆过程,我们让这个理想气体通过卡诺热机连接一个状态时S2的理想气体.因为是可逆过程,那么等温膨胀的对外做功,可以使得

设路程为1,对于甲有：mt1/2+nt1/2=1解得：t1=2/(m+n)对于乙有：t2=1/2m+1/2n=(m+n)/2mnt1/t2=[2/(m+n)]/[(m+n)/2mn]=4mn/(m+n

热一表达式为ΔU=Q+W,由于始末态均相等,根据状态函数性质ΔU1=ΔU2,即Q1+W1=Q2+W2,绝热可逆过程Q=0,故Q(绝热)W(恒压)

/>经一循环,系统的内能变化为0顺时针,所以为热机循环效率n=A/Q=4.5pv/15pv=30%W=A=4.5pv(即三角形面积）B----C,C----A放热这些问题太基础了,我已经不知道从哪里吐

当然是等压膨胀了.这个过程要吸热,温度升高,且吸收的热量要大于膨胀对外做的功.

用P－－V图来分析容易理解.初态的体积是V0,终态的体积是V.　　当用等温压缩时,初态与末态的温度相等,即初态和末态两个位置都在同一条等温线上（等温线是双曲线）,这时末态压强是P1（P1比初态压强大些