均匀细杆的角动量

用两个守恒解决：设：质心速度为：Vc,尺子角速度为：ω动量守恒：J=mVc,Vc=J/m角动量守恒：Jd=Jcω,Jc=ml^2/12ω=12Jd/ml^2再问：第二题解答可以说的更详细吗再问：Jd是

杆转动惯量J=(1/3)mL^2=5kgm^2子弹嵌入杆的过程牛中,弹杆组成的系统角动量守衡mVL=m(WL)L+JW=(mL^2+J)WW=mVL/(mL^2+J)=0.01*400*0.5/(0.

小写的l是力臂,大写的L,根据常用的经验应该是二楼所说的角动量,因为你可以看看大学普通物理教材,L=Iω=mvr,就是角动量,它经常出现在例如角动量守衡的式子中,或者是角动量定理的相关式子中的,希望对

不是.据说对应的是能量守恒.角动量守恒是和空间旋转对称性对应的.

1、角动量怎么得到的?角动量和角量子数的关系是角量子数：l角动量L=h/2π*√l(l+1)如果你还想问角量子数的话,看下面：根据量子力学原理,电子在核外某一空间范围内出现的几率可以用统计学方法得到,

又称动量矩定理.表述角动量与力矩之间关系的定理.对于质点,角动量定理可表述为：质点对固定点的角动量对时间的微商,等于作用于该质点上的力对该点的力矩.对于质点系,由于其内各质点间相互作用的内力服从牛顿第

一个总角动量L1,他的某方向分量可以取-L1,-L1+1,.L1-1,L1既系统可以取这2L1+1总状态,这些状态是完备的.两个角动量叠加,你的问题应该是问什么最后得到的那组完备的态可以表示成总角动量

角动量是r（参考点到质点的距离矢量）叉乘动量,是两个矢量的叉乘,在右手坐标系里遵循右手螺旋法,即右手四指指向r的方向,转过一个小于180度的平面角后四指指向动量的方向,则大拇指所指的方向.对于力矩,则

对这个问题,你可以作一下比较,比较角动量守恒定理和动量守恒定理,动量守恒定理为什么要求系统受的合外力为0,因为合外力若不为0,那么在一定时间内,外力就有一个冲量作用,改变了原来系统的动量,动量也就不守

是这样的：在刚体力学中,一般都会涉及角动量的问题.因为这是刚体力学的一个重点内容.而一般角动量问题都会涉及它的计算和角动量守恒的运用,这两大类题型.先说计算角动量,这个很显然,按照角动量的定义：J=r

角动量在物理学中是与物体到原点的位移和动量相关的物理量,角动量在经典力学中表示为到原点的位移和动量的叉乘,通常写做L.角动量是矢量.L=rtimesp(times表示乘,即L=r*p)其中,r表示质点

某质点对参考系的角动量M对时间的变化率等于作用于该质点的合力对这个质点的力矩L,就是角动量定理,M=dL/dt（就是L对时间t的微分就是M,M和L都是有方向的,算式上标不出来.）

角动量显然不守恒,之前没有切向速度,后来有切向速度.只有物体受力为有心力时,角动量才会守恒.子弹达到木杆的一瞬可以认为动量守恒,因为那一瞬间竖直方向受力平衡.

不变,你要注意求的是什么的本征值,不同本征值是由不同的算符作用在波函数上的.

角动量定理其实和动量定理差不多,广义相对性原理说,在一切参考系（包括非惯性系）,一切物理定律都是相同的,所以说,角动量定理不变再问：有数学表达式吗再答：就是角动量定理的一般形式M=dL/dt

不一定.清华大学出版社,李俊峰主编的《理论力学》第六章有一个反例（P162页例7）,说的是一个与竖直方向成30°的杆绕过杆中点的竖直轴以角速度w转动的情况.具体图不好画.楼主好好分析一下

力矩是矢量而不是代数量,定义是位移和力矢量的矢积.力矩的方向,是用矢量运算法则确定的,即右手四指的弯曲方向从位移方向沿着小于180度的夹角方向转向力矢量时大拇指的指向,如果这个方向和假定的正方向相同就

设棒的质量为M,长度为L,两小物体的质量为m对系统,由角动量守恒：ML²ω0/12+2m(L/4)²ω0=ML²ω/12+2m(L/2)²ω解得：ω=自己算下

将子弹看成一个质点,其动量为m2v,而子弹到O点距离为l,所以子弹的角动量L=m2vl再问：角动量不是等于转动惯量X角速度吗？？？再答：你可以查阅一下角动量的定义，角动量是物体到原点的位移和其动量的叉

其实,那两个不矛盾.是看到的角度不同.看前者是原子是比量子要大的维度,前者是2维=面积(那个l+1是可以增量的意思对应n的),后者是1维=线段（n是个数在坐标系中就是用线段来表示）,那前者是l(l+1